Men bir nechta ta'riflardan boshlayman, bu masalani keyingi ko'rib chiqish ma'nosiz bo'lishini bilmasdan.

Jismni harakatga keltirish yoki tezligini o'zgartirishga harakat qilganda ko'rsatadigan qarshilik deyiladi inertsiya.

Inertsiya o'lchovi - vazn.

Shunday qilib, quyidagi xulosalar chiqarish mumkin:

1. Tananing massasi qanchalik ko'p bo'lsa, uni dam olishdan chiqarishga harakat qilayotgan kuchlarga shunchalik ko'p qarshilik ko'rsatadi.
2. Tananing massasi qanchalik katta bo'lsa, tana bir tekis harakatlansa, uning tezligini o'zgartirishga harakat qiladigan kuchlarga shunchalik qarshilik ko'rsatadi.

Xulosa qilib aytishimiz mumkinki, tananing inertsiyasi tanani tezlashtirishga urinishlarga qarshi turadi. Va massa inertsiya darajasining ko'rsatkichi bo'lib xizmat qiladi. Massa qanchalik katta bo'lsa, tanaga tezlashishi uchun ta'sir qilish uchun shunchalik ko'p kuch qo'llanilishi kerak.

Yopiq tizim (izolyatsiya qilingan)- bu tizimga kirmagan boshqa organlar ta'sirida bo'lmagan organlar tizimi. Bunday tizimdagi jismlar faqat bir-biri bilan o'zaro ta'sir qiladi.

Agar yuqoridagi ikkita shartdan kamida bittasi bajarilmasa, tizimni yopiq deb atash mumkin emas. Tezliklari va mos ravishda ikkita moddiy nuqtadan iborat sistema bo'lsin. Tasavvur qiling-a, nuqtalar o'rtasida o'zaro ta'sir bo'lgan, buning natijasida nuqtalarning tezligi o'zgargan. Nuqtalar orasidagi o'zaro ta'sir vaqtida bu tezliklarning o'sishlarini va bilan belgilang. O'sishlar qarama-qarshi yo'nalishga ega va munosabat bilan bog'liq deb faraz qilamiz . Biz bilamizki, koeffitsientlar va moddiy nuqtalarning o'zaro ta'sirining tabiatiga bog'liq emas - bu ko'plab tajribalar bilan tasdiqlangan. Koeffitsientlar va nuqtalarning o'ziga xos xususiyatlari. Bu koeffitsientlar massalar (inertial massalar) deb ataladi. Tezliklar va massalarning ortishi uchun berilgan munosabatni quyidagicha tasvirlash mumkin.

Ikki moddiy nuqta massalarining nisbati bu moddiy nuqtalar orasidagi oʻzaro taʼsir natijasida tezliklarining oʻsish nisbatiga teng.

Yuqoridagi munosabat boshqa shaklda taqdim etilishi mumkin. Jismlarning o'zaro ta'sirdan oldingi tezligini mos ravishda va deb, o'zaro ta'sirdan keyin esa - va deb belgilaymiz. Bunday holda, tezlik o'sishi bu shaklda ifodalanishi mumkin - va . Shuning uchun nisbatni - shaklida yozish mumkin.

Impuls (moddiy nuqtaning energiya miqdori) moddiy nuqta massasi va uning tezligi vektorining mahsulotiga teng vektor -

Tizimning impulsi (moddiy nuqtalar tizimining harakat miqdori) bu sistemadan iborat bo'lgan moddiy nuqtalar impulslarining vektor yig'indisi -.

Xulosa qilish mumkinki, yopiq sistemada moddiy nuqtalarning o'zaro ta'siridan oldingi va keyingi impuls bir xil bo'lib qolishi kerak - , qaerda va . Impulsning saqlanish qonunini shakllantirish mumkin.

Izolyatsiya qilingan tizimning impulsi, ular orasidagi o'zaro ta'sirdan qat'i nazar, vaqt ichida doimiy bo'lib qoladi.

Majburiy ta'rif:

Konservativ kuchlar - ishi traektoriyaga bog'liq bo'lmagan, faqat nuqtaning boshlang'ich va oxirgi koordinatalariga bog'liq bo'lgan kuchlar.

Energiyaning saqlanish qonunini shakllantirish:

Faqat konservativ kuchlar harakat qiladigan tizimda tizimning umumiy energiyasi o'zgarishsiz qoladi. Faqat potentsial energiyani kinetik energiyaga aylantirish mumkin va aksincha.

Moddiy nuqtaning potentsial energiyasi faqat shu nuqtaning koordinatalariga bog'liq. Bular. potentsial energiya nuqtaning tizimdagi holatiga bog'liq. Shunday qilib, nuqtaga ta'sir qiluvchi kuchlarni quyidagicha aniqlash mumkin: quyidagicha belgilash mumkin: . moddiy nuqtaning potentsial energiyasidir. Ikkala tomonni ko'paytiramiz va biz olamiz . Biz isbotlovchi ifodani o'zgartiramiz va olamiz energiyani tejash qonuni .

Elastik va noelastik to'qnashuvlar

Mutlaqo noelastik ta'sir - ikkita jismning to'qnashuvi, buning natijasida ular bir-biriga bog'lanib, keyin bitta bo'lib harakatlanadi.

Ikki to'p , s va bir-biri bilan mukammal inelastik sovg'ani boshdan kechiradi. Impulsning saqlanish qonuniga ko'ra. Bu erdan biz to'qnashuvdan keyin ikkita to'pning butun harakat tezligini ifodalashimiz mumkin - . Ta'sirdan oldin va keyin kinetik energiya: Va . Keling, farqni topaylik

,

Qaerda - to'plar massasining kamayishi . Bu shuni ko'rsatadiki, ikkita sharning mutlaqo noelastik to'qnashuvida makroskopik harakatning kinetik energiyasi yo'qoladi. Bu yo'qotish kamaytirilgan massaning nisbiy tezlik kvadratiga ko'paytmasining yarmiga teng.

Ingliz tili: Vikipediya saytni yanada xavfsizroq qiladi. Siz kelajakda Vikipediyaga ulana olmaydigan eski veb-brauzerdan foydalanyapsiz. Qurilmangizni yangilang yoki AT administratoringizga murojaat qiling.

中文: ① ② ③ ③ ④. 您 您 您 您 您 您 您 您 请 请 请 请 ↑, ↑ 提供 ↑, ↑, ↑ 具 ↑

Espanol: Vikipediya oʻz joyida. Usted está un utilizando un navegador web viejo que no será capaz de conectarse for Vikipedia in Futuro. Ma'muriyatga tegishli ma'lumotlarga murojaat qiling. Más abajo hay una actualizacion más larga y más técnica en inglés.

ﺎﻠﻋﺮﺒﻳﺓ: ويكيبيديا تسعى لتأمين الموقع أكثر من ذي قبل. أنت تستخدم متصفح وب قديم لن يتمكن من الاتصال بموقع ويكيبيديا في المستقبل. يرجى تحديث جهازك أو الاتصال بغداري تقنية المعلومات الخاص بك. يوجد تحديث فني أطول ومغرق في التقنية باللغة الإنجليزية تاليا.

Francais: Vikipediya va uning xavfsizligini oshirish uchun sayt. Qadimgi veb-navigatorni ishga tushirish uchun Vikipediyaga ulanishdan foydalanish mumkin. Merci de mettre à jour votre appareil ou de contacter votre administrateur informatique à cette fin. Ma'lumotlar qo'shimchalari va texnikalar va ingliz tilini o'z ichiga oladi.

日本語: .ンがく。るか、ITznjungyjnjungyjjnjjnjngjngjngjngjngjngjngjnngしています.

nemis tili: Vikipediya Sicherheit der Webseite deb nomlanadi. Du benutzt einen alten Webbrowser, der in Zukunft nicht mehr auf Vikipedia zugreifen können wird. Bitte aktualisiere dein Gerät oder sprich deinen IT-administrator va. Ausführlichere (und technisch detailliertere) Hinweise englischer Sprache-da Du unten topdi.

Italiano: Vikipediya sta rendendo il sito più sicuro. Vikipediyani futuro bilan bog'lash uchun brauzerdan foydalanmang. Eng afzal ko'rganingizda, ma'lumotni boshqarish yoki boshqarish imkoniyati mavjud. Più in basso è disponibile un aggiornamento più dettagliato e technico ingliz tilida.

magyar: Biz Vikipediyadan foydalanamiz. A böngésző, amit használsz, nem lesz képes kapcsolódni a jövőben. Használj modernebb szoftvert vagy jelezd a problemát a rendszergazdádnak. Alább olvashatod a reszletesebb magyarázatot (angolul).

Shvetsiya: Vikipediyani ko'r sidan mer säker. Du använder en äldre webbläsare som inte kommer att kunna läsa Vikipediya va framtiden. Yangilash IT-administrator bilan aloqada bo'ladi. Det finns en längre och mer teknisk förklaring på Engelska längre ned.

हिन्दी: विकिपीडिया साइट को और अधिक सुरक्षित बना रहा है। आप एक पुराने वेब ब्राउज़र का उपयोग कर रहे हैं जो भविष्य में विकिपीडिया से कनेक्ट नहीं हो पाएगा। कृपया अपना डिवाइस अपडेट करें या अपने आईटी व्यवस्थापक से संपर्क करें। नीचे अंग्रेजी में एक लंबा और अधिक तकनीकी अद्यतन है।

Biz ishonchsiz TLS protokoli versiyalari, xususan, saytlarimizga ulanishda brauzeringiz dasturiy taʼminotiga tayanadigan TLSv1.0 va TLSv1.1 uchun qoʻllab-quvvatlashni olib tashlaymiz. Bunga odatda eskirgan brauzerlar yoki eski Android smartfonlari sabab bo'ladi. Yoki bu korporativ yoki shaxsiy "Veb xavfsizligi" dasturiy ta'minotining aralashuvi bo'lishi mumkin, bu aslida ulanish xavfsizligini pasaytiradi.

Saytlarimizga kirish uchun veb-brauzeringizni yangilashingiz yoki boshqa yo'l bilan bu muammoni hal qilishingiz kerak. Bu xabar 2020-yil 1-yanvargacha qoladi. Shu sanadan keyin brauzeringiz serverlarimiz bilan aloqa o‘rnatolmaydi.

Impulsning saqlanish qonunlari tabiatning asosiy qonunlaridir. Bu qonunlarning qo'llanilishiga to'qnashuv hodisasi misol bo'la oladi. Mutlaq elastik va noelastik ta'sirlar - ularning to'qnashuvi paytida qisqa muddatli o'zaro ta'sir natijasida jismlarning holatining o'zgarishi.

O'zaro ta'sir mexanizmi

Jismoniy jismlarning o'zaro ta'sirining eng oddiy turi ideal geometrik shaklga ega bo'lgan to'plarning markaziy to'qnashuvidir. Ushbu ob'ektlarning aloqa vaqti soniyaning yuzdan bir qismiga teng.

Ta'rifga ko'ra, markaziy zarba - bu to'qnashuv chizig'i to'plarning markazlarini kesib o'tgan. Bunday holda, o'zaro ta'sirning traektoriyasi kontakt joyining elementiga to'g'ridan-to'g'ri to'g'ridan-to'g'ri chizilgan to'g'ri chiziqdir. Mexanikada absolyut elastik va noelastik ta'sirlar farqlanadi.

O'zaro ta'sir turlari

Mutlaqo noelastik ta'sir plastik materiallardan yasalgan ikkita jism yoki plastik va elastik jismlar to'qnashganda sodir bo'ladi. U tugallangandan so'ng, to'qnashuvchi jismlarning tezligi bir xil bo'ladi.

Mutlaq elastik ta'sir elastik materiallardan yasalgan narsalar o'zaro ta'sirlashganda kuzatiladi (masalan, qattiq po'latdan yasalgan ikkita shar yoki ba'zi turdagi plastmassalardan yasalgan sharlar va boshqalar).

Bosqichlar

Elastik to'qnashuv jarayoni ikki bosqichda sodir bo'ladi:

• I bosqich - to'qnashuv boshlangandan keyingi moment. To'plarga ta'sir qiluvchi kuchlar kuchlanish ortishi bilan ortadi. Deformatsiyaning kuchayishi ob'ektlar tezligining o'zgarishi bilan birga keladi. Tezligi kattaroq bo'lgan jismlar harakatlarini sekinlashtiradi, pastroq jismlar esa tezlashadi. Deformatsiya maksimal bo'lganda, mutlaqo elastik ta'sirdan keyin to'plarning tezligi muvozanatga aylanadi.
• II bosqich. Elastik ta'sirning ikkinchi bosqichi boshlanishini tavsiflovchi paytdan boshlab deformatsiyalar qiymati pasayadi. Bunday holda, deformatsiya kuchlari to'plarni bir-biridan itarib yuboradi. Deformatsiya yo'qolgandan so'ng, to'plar olib tashlanadi va asl shaklini to'liq tiklaydi va turli tezliklarda harakatlanadi. Shunday qilib, ikkinchi bosqichning oxirida markaziy mutlaq elastik ta'sir elastik deformatsiyalangan jismlarning potentsial energiyasining butun ta'minotini kinetik energiyaga aylantiradi.

Izolyatsiya qilingan tizimlar

Amalda, hech qanday ta'sir mutlaq (elastik yoki noelastik) emas. Tizim har qanday holatda ham atrofdagi materiya bilan o'zaro ta'sir qiladi, atrof-muhit bilan energiya va ma'lumot almashadi. Ammo nazariy tadqiqotlar uchun faqat tadqiqot ob'ektlari o'zaro ta'sir qiladigan izolyatsiyalangan tizimlarning mavjudligiga ruxsat beriladi. Misol uchun, ham mutlaqo noelastik, ham mutlaqo elastik to'p zarbalari mumkin.

Tashqi kuchlar bunday tizimga ta'sir qilmaydi yoki ularning ta'siri qoplanadi. Izolyatsiya qilingan tizimda impulsning saqlanish qonuni to'liq hajmda ishlaydi - to'qnashuvchi jismlar orasidagi umumiy impuls saqlanadi:

∑=m i v i = const.

Bu erda "m" va "v" mos ravishda ajratilgan tizimning ma'lum bir zarrasi ("i") massasi va uning tezligi vektoridir.

Mexanik energiyani saqlash uchun (energiyalarning umumiy qonunining alohida holati) tizimda harakat qiluvchi kuchlarning konservativ (potentsial) bo'lishiga ehtiyoj bor.

Konservativ kuchlar

Konservativ kuchlar mexanik energiyani boshqa energiya turlariga aylantirmaydigan kuchlardir. Bu kuchlar har doim potentsialdir - ya'ni bunday kuchlarning yopiq tsiklda bajaradigan ishi nolga teng. Aks holda, kuchlar dissipativ yoki konservativ bo'lmagan deb ataladi.

Konservativ izolyatsiyalangan tizimlarda to'qnashuvchi jismlar orasidagi mexanik energiya ham saqlanadi:

W=Wk+Wp=∑(mv 2 /2)+Wp=const.

Bu yerda Wk va Wp mos ravishda kinetik (k) va potensial (p) energiyadir.

Energiyaning saqlanish qonunlarining (yuqoridagi formulalar) dolzarbligini tekshirish uchun, agar absolyut elastik jismlar urilib ketsa, to'qnashuvdan oldin sharlardan biri harakat qilmasligi sharti bilan (statsionar jismning tezligi v 2 = 0), olimlar: quyidagi naqsh hosil qildi:

m 1 v 1 Ki \u003d m 1 U 1 +m 2 U 2

(m 1 v 1 2)/2×Ke=(m 1 U 1 2)/2+(m 2 U 2 2)/2.

Bu erda m 1 va m 2 - birinchi (zarba) va ikkinchi (sobit) to'plarning massalari. Ki va Ke koeffitsientlari ikki sharning impulsi (Ki) va energiya (Ke) mutlaq elastik ta'sir sodir bo'lganda necha marta ortganini ko'rsatadi. v 1 - harakatlanuvchi to'pning tezligi.

Tizimning umumiy impulsi har qanday to'qnashuv sharoitida saqlanishi kerakligi sababli, impulsning tiklanish koeffitsienti birlikka teng bo'lishini kutish kerak.

Ta'sir kuchini hisoblash

Harakatsiz (ipga erkin osilgan) sharga urilgan zarba (ipga egilgan) sharning tezligi energiyaning saqlanish qonuni formulasi bilan aniqlanadi:

m 1 gh=(m 1 v 1 2)/2

h=l-lcosa=2lsin 2 (a/2).

Bu erda h - zarba shari tekisligining harakatsiz shar tekisligiga nisbatan og'ishi. l - to'plar osilgan iplarning uzunligi (mutlaqo bir xil). a - zarba sharining burilish burchagi.

Shunga ko'ra, zarba (ipga egilgan) va harakatsiz (ipga erkin osilgan) to'pning to'qnashuvidagi mutlaqo elastik ta'sir quyidagi formula bo'yicha hisoblanadi:

v 1 =2sin(a/2)√gl.

Tadqiqot muassasasi

Amalda, o'zaro ta'sir kuchlarini hisoblash uchun oddiy o'rnatish qo'llaniladi. U ikkita to'pning zarba turlarini o'rganish uchun mo'ljallangan. O'rnatish gorizontal ravishda o'rnatishga imkon beruvchi uchta vintli tripoddir. Tripodda markaziy tokcha mavjud bo'lib, uning yuqori uchiga to'plar uchun maxsus suspenziyalar biriktirilgan. Tayoqchaga elektromagnit o'rnatilgan bo'lib, u tajriba boshida egilgan holatda sharlardan birini (zarba sharini) tortadi va ushlab turadi.

Ushbu to'pning dastlabki burilish burchagining qiymati (a koeffitsienti) har ikki yo'nalishda ajralib chiqadigan yoy shaklidagi shkaladan aniqlanishi mumkin. Uning egriligining kattaligi o'zaro ta'sir qiluvchi to'plar harakatining traektoriyasiga mos keladi.

Tadqiqot jarayoni

Birinchidan, bir juft to'p tayyorlanadi: vazifalarga qarab, elastik, elastik yoki ikki xil to'p olinadi. To'plarning massalari maxsus jadvalda qayd etiladi.

Keyin zarba elementi elektromagnitga o'rnatiladi. O'lchov ipning burilish burchagini aniqlaydi. Keyin elektromagnit o'chiriladi, u o'zining jozibador xususiyatlarini yo'qotadi va to'p yoy bo'lib pastga tushib, ikkinchi, erkin, harakatsiz to'p bilan to'qnashadi, bu impuls (ta'sir) natijasida ma'lum bir burchakka og'adi. Og'ish qiymati ikkinchi shkalada belgilanadi.

Mutlaq elastik ta'sir eksperimental ma'lumotlar asosida hisoblanadi. Ikki sharning elastik va noelastik ta'sirida impuls va energiyaning saqlanish qonunlarining to'g'riligini tasdiqlash uchun ularning to'qnashuvdan oldin va keyin tezliklari aniqlanadi. U to'plarning tezligini ularning og'ish kattaligi bo'yicha o'lchashning ballistik usuliga asoslangan. Bu qiymat aylana yoylari shaklida qilingan tarozida o'lchanadi.

Hisoblashning xususiyatlari

Klassik mexanikada ta'sirni hisoblashda bir qator ko'rsatkichlar hisobga olinmaydi:

• ta'sir qilish vaqti;
• o'zaro ta'sir qiluvchi ob'ektlarning deformatsiyalanish darajasi;
• materiallarning heterojenligi;
• to'p ichidagi deformatsiya tezligi (impuls, energiya uzatish).

Bilyard to'plarining to'qnashuvi elastik ta'sirning yaxshi namunasidir.

To'pning zarbadan oldin tezligi

To'pning zarbadan keyin tezligi

Impulsning saqlanish qonuni va energiyaning saqlanish qonuniga muvofiq tenglamalarni yozamiz.

Ushbu ikkita tenglama tizimini yechish orqali biz to'plarning zarbadan keyingi tezligi uchun quyidagi formulalarni olishimiz mumkin.

Keling, alohida holatlarni ko'rib chiqaylik.

Bir xil sharlarning to'qnashuvi, m 1 =m 2.

Ya'ni, to'plar to'qnashganda ular tezlikni almashtiradilar.

Agar to'plardan biri harakatsiz bo'lsa, masalan, v 20 =0, u holda zarbadan keyin u birinchi to'pning tezligiga teng tezlikda (va bir xil yo'nalishda) harakat qiladi va birinchi to'p to'xtaydi.

2). To‘pning katta devorga urilishi, m 2 >>m 1 .

(11) va (12) formulalardan biz bu holda olamiz:

Devor tezligi o'zgarishsiz qoladi. Agar devor harakatsiz bo'lsa, (v 20 = 0), ya'ni devorga urilgan to'p deyarli bir xil tezlikda orqaga qaytadi.

1-jadval Elastik to'qnashuvni o'rganish

v 10 va v 1 formulalar bo'yicha hisoblangan - bu erda =0,1 m - aravalarga kiritilgan plitalarning uzunligi.

2-jadval Turli bog'larning og'irliklarida o'lchovlar

3-jadval

Xulosa: Mutlaq elastik ta'sirda to'qnashuvchi jismlarning kinetik energiyasi birinchi navbatda elastik deformatsiyaning potentsial energiyasiga aylanadi. Keyin jismlar bir-birini qaytarib, asl shakliga qaytadi. Natijada elastik deformatsiyaning potentsial energiyasi yana kinetik energiyaga aylanadi va jismlar tezliklar bilan bir-biridan uchadi, ularning kattaligi va yo'nalishi ikkita qonun - energiyaning saqlanish qonuni va impulsning saqlanish qonuni bilan belgilanadi.

4-jadval Noelastik to'qnashuvni o'rganish

5-jadval

chunki biz urilgan tana (m 2) harakatsiz (v 20 \u003d 0) va urilgan tananing massasi katta (m 2 >> m 1) bo'lganida alohida holatni ko'rib chiqamiz, keyin

6-jadval

Xulosa: mutlaqo noelastik ta'sirda kinetik energiya to'liq yoki qisman ichki energiyaga aylanadi, bu esa jismlarning haroratining oshishiga olib keladi. To'qnashuvdan so'ng, to'qnashuvchi jismlar bir xil tezlikda birga harakat qiladi yoki dam oladi. Bunday holda, zarbadan keyin jismlar birgalikda harakatlanadi. Mukammal noelastik ta'sirda faqat impulsning saqlanish qonuni bajariladi.

Nyutonning ikkinchi qonunining yangi shaklini amaliy qo'llashga misol sifatida, qo'zg'almas devorga massasi bo'lgan sharning mutlaq elastik ta'siri masalasini ko'rib chiqing (4.11-rasm).

Faraz qilaylik, zarbadan oldin to'p tezlikka ega va devorga perpendikulyar harakat qiladi. U zarbadan keyin qanday tezlikda harakatlanishini va zarba paytida devor oladigan impulsni topishingiz kerak.

Keling, ta'sirning keyingi bosqichlarini alohida ko'rib chiqaylik.

Aloqa paytidan boshlab to'p va devorda deformatsiyalar rivojlana boshlaydi. Ular bilan birgalikda devorga va to'pga ta'sir qiluvchi va to'pning harakatini sekinlashtiradigan asta-sekin o'sib boruvchi elastik kuchlar paydo bo'ladi. Deformatsiyalar va kuchlarning o'sishi to'pning tezligi nolga teng bo'lgan paytda to'xtaydi:

Shunday qilib, ta'sirning ushbu bosqichi uchun biz to'p impulsining boshlang'ich va yakuniy qiymatlarini bilamiz va ulardan bu vaqt ichida to'pning devordan olgan momentumini aniqlashimiz mumkin. Bu vaqtda kuch o'z qiymatini noldan ba'zi maksimalgacha o'zgartiradi

kattalik, shuning uchun impulsni to'g'ridan-to'g'ri kuch bilan ifodalash juda qiyin. Keling, o'rtacha kuch deb ataladigan narsani kiritamiz: biz o'rtacha kuchni tanaga bir vaqtning o'zida o'zgaruvchan kuch beradigan impulsni beradigan doimiy kuch deb ataymiz.

To'pning deformatsiyasi paytida unga ta'sir qilgan o'rtacha kuchning impulsi uchun endi Nyutonning ikkinchi qonuni tenglamasini yozishimiz mumkin: Shunday qilib, biz nihoyat olamiz:

Ta'sirning birinchi yarmida to'p impulsining o'zgarishi va to'p tomonidan qabul qilingan impuls qarama-qarshi belgi bilan olingan dastlabki impulsga teng bo'ladi.

Ta'sirning ikkinchi yarmida, to'p to'liq to'xtagandan so'ng, elastik kuchlar uning teskari yo'nalishda harakatlanishiga olib keladi. Deformatsiyalar va ular bilan elastik kuchlar kamayishni boshlaydi. Bunday holda, deformatsiyalar va kuchlarning barcha qiymatlari bir vaqtning o'zida teskari tartibda takrorlanadi. Shunday qilib, zarbaning ikkinchi bosqichida to'p qo'shimcha ravishda birinchi bosqichdagi kabi devordan bir xil tezlikni oladi. Endi Nyutonning ikkinchi qonuni tenglamasiga ta'sirning ikkinchi yarmiga mos keladigan impuls va tezliklarning topilgan qiymatlarini almashtiramiz. Chunki biz olamiz

Kalitning birinchi va ikkinchi yarmi uchun yozilgan iboralarning chap qismlarini tenglashtirib, biz quyidagilarni topamiz:

Oddiy bo'ylab devorga elastik ta'sir o'tkazgandan so'ng, to'p mutlaq qiymatda boshlang'ich tezlikka teng va unga qarama-qarshi yo'naltirilgan tezlikka ega bo'ladi. To'pning butun zarba vaqti davomida olgan jami impulsi va impulsning umumiy o'zgarishi teng bo'ladi

Nyutonning uchinchi qonuniga ko'ra, devor to'pdan bir xil impuls oladi, lekin teskari yo'nalishda yo'naltiriladi.

Faraz qilaylik, devor bir soniya ichida bunday ta'sirlarni boshdan kechiradi. Har bir zarba paytida devor impuls oladi.Bir soniya ichida devor impuls oladi.Ushbu impulsni bilgan holda devorga ta'sir qiluvchi va sharlar ta'sirida hosil bo'ladigan o'rtacha kuchni hisoblash mumkin. Devor tomonidan qabul qilingan jami impuls bo'ladi

ish tashlashlar sodir bo'lgan vaqt qayerda. O'rnini bosganda, biz bir soniya ichida o'rtacha kuch devorga ta'sir qilishini aniqlaymiz

Ko'rib chiqilayotgan misol ayniqsa muhimdir, chunki idish devorlariga gaz bosimining kuchlari shu tarzda hisoblab chiqiladi. Molekulyar fizika kursida bilib olganingizdek, idish devorlariga gazning bosimi zarbalar paytida tez harakatlanuvchi gaz molekulalarining devorga beradigan impulslari tufayli yuzaga keladi. Bunday holda, molekulaning har bir ta'siri mutlaqo elastik deb hisoblanadi. Bizning hisob-kitoblarimiz ushbu holatga to'liq mos keladi. Gaz bosimini hisoblashda butun qiyinchilik vaqt birligida molekulalarning tomir devorlariga ta'sir qilish sonini to'g'ri hisoblashda yotadi. Yana shuni ta'kidlaymizki, kuch modulining vaqt birligida ushbu kuch tomonidan berilgan impuls moduli bilan mos kelishi ko'pincha ko'plab amaliy masalalarni hal qilishda qo'llaniladi.

Nihoyat, shuni ta'kidlaymizki, bizning fikrimizcha, ta'sir qilish paytida deformatsiyalarni yaratish uchun sarflangan vaqt deformatsiyalarni yo'q qilish vaqtiga teng bo'lgan yagona taxmin mavjud. Birozdan keyin biz uning to'g'riligini isbotlaymiz.